①非壓縮流體的流量系數(shù)式( 15-4 )由非壓縮流體導(dǎo)出，該式為非壓縮流體的流量系數(shù)式。

②可壓縮流體的流量系數(shù)式可壓縮流體根據(jù)考慮的角度有不同的計(jì)算公式，主要采用壓縮系數(shù)法和平均重度法兩種。 壓縮系數(shù)法是非壓縮流體流量系數(shù)式( 15-4 )乘以壓縮系數(shù)而得到的，將Q=eKyySJ^或=r換算成標(biāo)準(zhǔn)狀態(tài)( ( TC，760mmHg )后的氣體的重量在r=rN X 273內(nèi)/(273+0 X黑)時(shí)為t，Qn yn<； i(273+i) "&hellip； kv = r 222 ( 15-6 ) 514 evh、pp\

式中6壓縮系數(shù)t>； 介質(zhì)溫度、°； c； rN r的標(biāo)準(zhǔn)狀態(tài)下的參數(shù)。 壓縮系數(shù)由實(shí)驗(yàn)確定。 £； =1-0.46^/以外。 在飽和狀態(tài)下，此時(shí)流量不增加，即產(chǎn)生閉塞流(閉塞流定義為流體通過調(diào)節(jié)閥時(shí)到達(dá)的zui較大流量狀態(tài))，在圖15-2中，e=l； 0.46X0.5 = 0.76用于蒸汽計(jì)算時(shí)，計(jì)算公式略有不同(表15-1 )。 ③平均重度法對(duì)公式的推導(dǎo)非常復(fù)雜。 在導(dǎo)出中，代替調(diào)節(jié)閥相當(dāng)長(zhǎng)度l、截面a的管路，假設(shè)介質(zhì)為理想流體，介質(zhì)穩(wěn)定地在管路中流動(dòng)時(shí)，采用可壓縮流體流量方程式。 g+d(|^)+dLf = 0 (15-7 )式中l(wèi)f； <； br/>； 摩擦功，j； g加速度，m/s2。 根據(jù)式( 15-7 )，理想氣體變化熱過程的變化規(guī)律方程、狀態(tài)方程和連續(xù)方程三個(gè)輔助方程: p\ v\ m=常數(shù)p\ vi =RTi vA/u=常數(shù)式中v； <； br/>； 比容m變化指數(shù)r>； <； br/>； 氣體常數(shù)t溫度、k；

v流速、m/so由式( 15-7 )和3個(gè)輔助方程式的一系列純數(shù)導(dǎo)出(省略)，其流量方程式為n_K I m rw

原導(dǎo)出式的壓力曲線與原式的計(jì)算結(jié)果實(shí)際誤差越大則越大。 因此，為了修正原來的公式，導(dǎo)入表示閥壓恢復(fù)程度的系數(shù)。 Fl稱為壓力恢復(fù)系數(shù)，其式為fl=y~kpc/~kpvc的v~kpc7tp]~ pvJ(15-10 )式，Apvc、Ape閃光時(shí)的光圈與閥前后的差壓。

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本文熱電偶高頻詞： 計(jì)算  標(biāo)準(zhǔn) 

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